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MOS電容,最全面MOS管的高頻小信號電容文章

信息來源:本站 日期:2017-09-18 

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MOS管的高頻小信號電容

從MOS管的幾何構(gòu)造及工作原理能夠發(fā)現(xiàn),MOS管存在著多種電容,這會影響MOS管的高頻性能。

依據(jù)MOS管的幾何構(gòu)造構(gòu)成的各類電容如圖1.5所示,詳細(xì)為:
mos管

(1)柵與溝道之間的柵氧電容C2=WLCox,其中Cox為單位面積柵氧電容ε0x/tox。


(2)溝道耗盡層電容C3=W):其中q為電子電荷,εsi硅的介電常數(shù),Nsub為襯底濃度,φF為費米能級。

(3)交疊電容(多晶柵掩蓋源/漏區(qū)所構(gòu)成的電容),每單位寬度的交堯電容記為Col,由于是環(huán)狀的電場線,Col不能簡單計算得到,且它的值與襯底偏置有關(guān)。交疊電容主要有柵/源交疊電容Cl= WCol與柵/漏交疊電容C4= WCol。

(4)源/漏區(qū)與襯底間的結(jié)電容:Cbd, Cbs,即為漏極、源極與襯底之間構(gòu)成的PN結(jié)勢壘電容,這種電容普通由兩局部組成:一局部是垂直方向(即源/漏區(qū)的底部與襯底間)的底層電容,以單位面積PN結(jié)電容Cj權(quán)衡;另—局部是源/漏區(qū)的周圍與襯底間構(gòu)成的橫向圓周電容,以單位長度結(jié)電容Cjs來衡最。單位面積PN結(jié)的勢壘電容Cj可表示為:

Cj=Cjo/[1+VRB]m


式(1.1)中Cjo為PN在零偏電壓時單位底面積結(jié)電容(與襯底濃度有關(guān)),VR是加于PN結(jié)的反偏電壓,φB是漏/源區(qū)與襯底問的PN結(jié)接觸勢壘差(普通取0.8V),而m是底面電容的梯度因子,普通取介于0.3~0.4間的值。

因而,MOS管源/漏區(qū)與襯底間總的結(jié)電容可表示為:

CBD.BS=WHCj+2(W+H)Cjs

式(1.2)中H是指源、漏區(qū)的長度,W是MOS管的寬度。

由式(1.2)可發(fā)現(xiàn):不同MOS管的源/漏區(qū)的幾何外形,即不同的源/漏區(qū)面積和圓周尺寸值,存在著不同的結(jié)電容。在總的寬長比相同的狀況下,采用并聯(lián)合構(gòu),即MOS管的H不變,而每一個MOS管的寬為原來的幾分之一,則MOS管的源/漏區(qū)與襯底間總的結(jié)電容比原構(gòu)造小。

例1.2 分別求出以下三種條件下MOS管源/漏區(qū)與襯底間總的結(jié)電容(假定任何,個MOS管的源/漏區(qū)的長度都為H):

①(W/L)=100的一個MOS管;

②(W/L)1,2=50兩個MOS管并聯(lián);

③(WIL)1~5=20的5個MOS管并聯(lián)。

解:為了計算便當(dāng),假定一切MOS管的溝道長度L=0.5μm,H=lμm則有

①CBD,BS:WHCj+2(W+H)Cjs=200Cj+402Cjs

所以總的源/漏區(qū)與襯底問的結(jié)電容為Cbd+Cbs=400Cj+804Cjs

②Cbdl, 2=Cbs1=Cbs2=100Cj+202Cjs

所以總的源/漏區(qū)與襯底間的結(jié)電容為Cbd1十Cbs1+Cbd2=300Cj+606Cjs

③Cbd1,2=Cbd3,4=Cbd5=Cbs1=Cbs2,3=Cbs4, 5=40Cj+82Cjs

所以總的源/漏區(qū)與襯底間的結(jié)電容為

Cbdl,2+Cbd3, 4+Cbsl+Cbs2, 3+Cbs4,5+Cbd5=240Cj+492Cjs

2.MOS管的極間電容及其隨柵/源電壓的變化關(guān)系

由于在模仿集成電路中,MOS管普通以四端器件出現(xiàn),因而在實踐電路設(shè)計中主要思索MOS管每兩個端口之間存在的電容,如圖1.6所示,源/漏兩極之間的電容很小可疏忽不計,這些電容的值就是由前面剖析的各種電容組合而成,由丁在不同的工作區(qū)時MOS管的反型層厚度、耗盡層厚度等不同,則相應(yīng)的電容也不相同,所以關(guān)于MOS管的極問電容能夠分為三個工作辨別別停止討論。

(1)截止區(qū)

漏/源之間沒有構(gòu)成溝道,此時固然不存在反型層,但可能產(chǎn)生了耗盡層,則有柵/源之間、柵/漏之間的電容為:CGD=CGS= WCol;

柵極與襯底間的電容為:CGB=(WLCox)Cd/(WLCox+Cd),即柵氧電容與耗盡層電容Cd的串聯(lián),其中乙為溝道的有效長度,且

CSB與CDB的值分別是源極、漏極與襯底間電壓的函數(shù),能夠由式(1.2)求解出。


(2)飽和區(qū)

在此工作區(qū),MOS管的溝道在漏端曾經(jīng)發(fā)作夾斷,所以柵/漏電容CGD大約為WCol;同時MOS管的有效溝道長度縮短,柵與溝道間的電位差從源區(qū)的VGS降落到夾斷點的VGS-Vth導(dǎo)致了在柵氧下的溝道內(nèi)的垂直電場的不分歧,能夠證明此時MOS管的柵+源間電容除了過覆蓋電容之外的電容值可表示為(2/3)N1Cox。因而

CGS=2WLCox/3+WCol    (1.3)


(3)深線性區(qū)

在此工作區(qū),漏極D與源極s的電位簡直相同,柵電壓變化AV時,惹起等量的電荷從 源極流向漏極,所以柵氧電容(柵與溝道間的電容)WLCox、F均分為柵/源端之間與柵/漏端之間的電容,此時柵/源電容與柵/漏電容可表示為

CGD=CGS=WLCox/2+WCol


當(dāng)工作在線性區(qū)與飽和區(qū)時,柵與襯底間的電容常被疏忽,這是由于反型層在柵與襯底間起著屏蔽作用,也就是說假如柵壓發(fā)作了改動,導(dǎo)電電荷的提供主要由源極提供而流向漏極,而不是由襯底提供導(dǎo)電荷。

CGD與CGS在不同工作區(qū)域的值如圖1.7所示,留意在不同的區(qū)域之間的轉(zhuǎn)變不能簡單計算得到,只是依據(jù)趨向停止延伸而得。
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